Systems. Methods. Technologies 3 (43) 2019

Системы Методы Технологии. Г.А. Большанин и др. Прогнозирование напряжений … 2019 № 3 (43) с. 63-73 67   1 1 1 2 1 2 cA A cA A A A Z B Z B I    ;   1 1 1 2 1 2 cAB B cAB B B A Z B Z B I    ;   1 1 1 2 1 2 cCA C cCA C C A Z B Z B I    ;   2 3 2 4 2 2 cA A cA A A A Z B Z B I    ;   2 3 2 4 2 2 cAB B cAB B B A Z B Z B I    ;   2 3 2 4 2 2 cCA C cCA C C A Z B Z B I    ;   3 5 3 6 3 2 cA A cA A A A Z B Z B I    ;   3 5 3 6 3 2 cAB B cAB B B A Z B Z B I    ;   3 5 3 6 3 2 cCA C cCA C C A Z B Z B I    . Получается, что коэффициенты 1 A B , 2 A B , 3 A B , 4 A B , 5 A B , 6 A B , 1 B B , 2 B B , 3 B B , 4 B B , 5 B B , 6 B B , 1 C B , 2 C B , 3 C B , 4 C B , 5 C B и 6 C B по своей значимости за- мещают постоянные интегрирования 1 A A , 2 A A , 3 A A , 4 A A , 5 A A , 6 A A , 1 B A , 2 B A , 3 B A , 4 B A , 5 B A , 6 B A , 1 C A , 2 C A , 3 C A , 4 C A , 5 C A и 6 C A . Количественную связь между этими коэффициентами можно проследить из полученных равенств:   1 1 1 2 2 A cA A A A B Z I B    ;   3 2 2 2 4 A cA A A A B Z I B    ;   5 3 3 2 6 A cA A A A B Z I B    ;   1 1 1 2 2 B cAB B A B B Z I B    ;   3 2 2 2 4 B cAB B A B B Z I B    ;   5 3 3 2 6 B cAB B A B B Z I B    ; (11)   1 1 1 2 2 C cCA C A C B Z I B    ;   3 2 2 2 4 C cCA C A C B Z I B    ;   5 3 3 2 6 C cCA C A C B Z I B    . На этом этапе исследования следует вспомнить, что каждая составляющая тока обратно пропорцио- нальна соответствующему волновому сопротивле- нию. Составляющая тока в конце линейного прово- да А   A A I 1 2  обратно пропорциональна волновому со- противлению 1 cA Z , составляющая тока   A A I 2 2  — волновому сопротивлению 2 cA Z , составляющая то- ка   A A I 3 2  — волновому сопротивлению 3 cA Z , со- ставляющая тока   B A I 1 2  — волновому сопротивле- нию 1 cAB Z , составляющая тока   B A I 2 2  — волновому сопротивлению 2 cAB Z , составляющая тока   B A I 3 2  — волновому сопротивлению 3 cAB Z , составляющая тока   C A I 1 2  — волновому сопротивлению 1 cCA Z , со- ставляющая тока   C A I 2 2  — волновому сопротивле- нию 2 cCA Z , а составляющая тока   C A I 3 2  — волново- му сопротивлению 3 cCA Z . Все это можно записать и так:     2 1 1 2 2 2 1 2     cA cA A A A A Z Z I I   ;     3 1 1 3 3 2 1 2     cA cA A A A A Z Z I I   ;     2 1 1 2 2 2 1 2     cAB cAB B A B A Z Z I I   ;     3 1 1 3 3 2 1 2     cAB cAB B A B A Z Z I I   ;     2 1 1 2 2 2 1 2     cCA cCA C A C A Z Z I I   ;     3 1 1 3 3 2 1 2     cCA cCA C A C A Z Z I I   ;     C AB BC CA BC C B cA cAB B A A A Z Z Z Z Z ZZ Z Z I I 0 0 0 0 2 0 0 0 1 1 1 2 1 2       ;     B CA BC AB BC C B cA cCA C A A A Z Z Z Z Z ZZ Z Z I I 0 0 0 0 2 0 0 0 1 1 1 2 1 2       . Эти равенства позволят выразить все составляющие тока в конце линейного провода А через составляющую   A A I 1 2  :     A A A A I I 1 2 1 2 2 2      ;     A A A A I I 1 2 1 3 3 2      ;     A A BC C B C AB BC CA B A I Z Z Z Z Z Z Z I 1 2 2 0 0 0 0 0 0 0 1 2      ;         A A BC C B C AB BC CA B A I Z Z Z Z Z Z Z I 1 2 2 0 0 0 1 0 0 0 0 2 2 2        ;         A A BC C B C AB BC CA B A I Z Z Z Z Z Z Z I 1 2 2 0 0 0 1 0 0 0 0 3 3 2        ;     A A BC C B B CA BC AB C A I Z Z Z Z Z Z Z I 1 2 2 0 0 0 0 0 0 0 1 2      ; (12)         A A BC C B B CA BC AB C A I Z Z Z Z Z Z Z I 1 2 2 0 0 0 1 0 0 0 0 2 2 2        ;         A A BC C B B CA BC AB C A I Z Z Z Z Z Z Z I 1 2 2 0 0 0 1 0 0 0 0 3 3 2        .